介质存在时的安培环路定理jiezhi cunzai shi de anpeihuanlu dingli

有介质存在时稳恒磁场的基本规律之一。其内容表述为：磁场强度沿任一闭合路径L的线积分，等于L所包围的传导电流的代数和。其数学表述为∮LH·dl =∑I_i。式中H是磁场强度；I_i是传导电流，即伴随带电粒子作宏观位移的电流。为了强调与磁介质由于磁化而出现的磁化电流不同特用了“传导”二字以示区别。其适用范围是稳恒电流产生的磁场（对似稳磁场也近似成立）。有介质存在时的安培环路定理是由安培环路定理推得的。对于真空情况，安培环路定理表为∮LB·dl=μ₀∑I_i，当有磁介质存在时，磁介质在磁场中磁化将产生磁化电流，此时安培环路定理依然成立，只是表达式右方增加了磁化电流一项，表为∮LB·dl=μ0(∑I_i+∑I′)进而经过变换推导得∮LH·dl=∑Ii，并称之为有介质存在时的安培环路定理。其实不论有无磁介质存在，也不论磁介质的种类如何，只要是稳恒电流产生的磁场该式就成立。
有介质存在时的安培环路定理是稳恒磁场的场方程之一。它说明磁场是无势的。它的微分形式在电动力学中经常用到。在普通物理范围内，当H具有对称性时，可用它求出H。在顺磁质、抗磁质及软磁材料中，当磁导率μ已知时，由式B=μH，可求得磁感应强度B。再者，此定理只是说明H的环流与传导电流有关，而不能由此得出H只由传导电流产生的结论。因为式H=B/μ0-M是普遍成立的，其中B与M一般都与磁化电流有关；所以H一般也是与传导电流和磁化电流都有关的。例如在永磁铁磁场中根本没有传导电流，但其H并不为零，可见这种情况下H完全由磁化电流产生。